Transição de fase dinâmica em modelos de spins
| Ano de defesa: | 2012 |
|---|---|
| Autor(a) principal: | |
| Outros Autores: | |
| Orientador(a): | |
| Banca de defesa: | |
| Tipo de documento: | Dissertação |
| Tipo de acesso: | Acesso aberto |
| Idioma: | por |
| Instituição de defesa: |
Universidade Federal do Amazonas
Instituto de Ciências Exatas BR UFAM Programa de Pós-graduação em Física |
| Programa de Pós-Graduação: |
Não Informado pela instituição
|
| Departamento: |
Não Informado pela instituição
|
| País: |
Não Informado pela instituição
|
| Palavras-chave em Português: | |
| Link de acesso: | http://tede.ufam.edu.br/handle/tede/3239 |
Resumo: | Neste trabalho investigaremos o diagrama de fase estatico e dinamico dos modelos de spins: Ising com campo aleatorio com uma distribuicao de probabilidade bimodal, Blume-Capel e Blume-Capel com campo externo oscilante, utilizando as aproximacoes de campo medio (MFA) e de campo efetivo (EFT). As propriedades termicas de equilıbrio sao obtidas teoricamente via o formalismo matematico da mecanica estatıstica de ltzmann e Gibbs. Os estados estacionarios dos modelos cineticos sao descritos pela dinamica estocastica de Glauber. Usando MFA mostramos que as linhas de primeira ordem obtidas no equilıbrio, atraves da construcao de Maxwell para a energia livre, e fora do equilıbrio sao diferentes . A fim de analizar a estabilidade do sitema, o expoente de Lyapunov e calculado numericamente. Nesta aproximacao foram encontrados valores distintos de Hc(Dc) para o modelo de Ising com campo aleatorio (Blume-Capel), isto e, Hc(estatico)[Dc(estatico)]6= Hc(dinamico)[Dc(dinamico)]. Por outro lado, usando EFT as linhas de primeira ordem, tambem diferem, mas agora temos Hc(est´atico)[Dc(est´atico)]= Hc(dinamico)[Dc(dinamico)]. Comparamos nossos resultados da dinamica com o valor de Hc obtido via simulacao de Monte Carlo fora do equilıbrio e mostramos que ha um acordo satisfatorio do ponto de vista quantitativo. A energia do sistema representado pelo modelo Blume-Capel com campo externo oscilante nao permanece fixa ao longo da evolu¸cao, oscilando para todo instante de tempo, portanto, nao e possıvel obter as propriedades estaticas pelo formalismo da mecanica estatıstica do equilıbrio. Obtivemos diagramas de fase onde encontramos regoes ordenadas (ferromagneticas), desordenadas (paramagnetica) e regoes de coexistencia |